Exemple de dipole

Avec cette substitution, les équations ci-dessus rapprochent étroitement les champs générés par un dipôle court alimenté par le courant I 0 {displaystyle I_ {0}}. Au contraire, un dipôle court dans la vie réelle a un courant égal au courant de point d`alimentation au point d`alimentation mais tombant linéairement à zéro sur la longueur de ce conducteur court. S`il est utilisé pour la transmission, il est essentiel que les extrémités de l`antenne soient fixées aux appuis par des isolateurs de déformation avec une tension de clignotement suffisamment élevée, puisque les antinoeuds haute tension de l`antenne y sont présents. Un autre exemple d`interaction dipôle – dipôle peut être observé dans le chlorure d`hydrogène (HCl): l`extrémité relativement positive d`une molécule polaire attirera l`extrémité relativement négative d`une autre molécule de HCl. La taille du moment dipolaire induit est égale au produit de la force du champ externe et à la polarisabilité dipolaire de ρ. Ils peuvent être utilisés pour transformer la valeur de l`impédance d`entrée du dipôle sur une large gamme de ratios d`échelon en changeant les épaisseurs des conducteurs de fil pour les côtés nourris et repliés. Par exemple, cette collection peut être une molécule composée d`électrons, tous avec charge − e, et les noyaux avec la charge eZi, où Zi est le numéro atomique du noyau i th. Remarquez que la molécule d`eau a un moment dipolaire global qui pointe vers l`oxygène. Étant plus courte qu`une antenne résonante (demi-longueur d`onde de long), son impédance de point d`alimentation comprend une grande réactance capacitive nécessitant une bobine de chargement ou un autre réseau de contrepartie pour être pratique, en particulier comme une antenne d`émission. Malheureusement, cela signifie également que la direction opposée à la direction souhaitée a également un gain élevé, tandis que le gain élevé est généralement désiré dans une seule direction. Le dipôle d`un aimant de barre pointe de son sud magnétique vers son nord magnétique. Si les pertes ohmiques dans les conducteurs sont négligées, la résistance au rayonnement (considérée par rapport au point d`alimentation) est identique à la composante résistive (réelle) de l`impédance du point d`alimentation.

Cela peut être vu sous la forme de l`équation ci-dessus, mais une explication de cette observation est relativement simple à trouver. Ce type d`interaction entre les molécules tient compte de nombreux phénomènes physiques et biologiquement significatifs tels que le point d`ébullition élevé de l`eau. Dans le cas d`un dipôle court, c`est essentiellement une goutte linéaire de I 0 {displaystyle I_ {0}} au point d`alimentation à zéro à la fin. Les liaisons hydrogène sont incroyablement importantes en biologie, car les liaisons hydrogène maintiennent les bases de l`ADN appariées, aidant l`ADN à maintenir sa structure unique. De la Dans les cas où une distribution de courant approximativement sinusoïdale peut être supposée, cette méthode résout l`impédance du point de conduite sous forme fermée en utilisant les fonctions cosinus et sinus intégral si (x) et ci (x). Comme dans une molécule où un hydrogène est attaché à l`azote, à l`oxygène ou au fluor, l`atome électronégatif attire le nuage d`électrons autour du noyau d`hydrogène et, en décentralisant le nuage, laisse l`atome d`hydrogène avec une charge partielle positive. Plus la différence d`électronégativité est grande, plus le moment dipolaire est grand. Par exemple, la zone partiellement positive d`un dipôle moléculaire qui se tient à côté de la zone partiellement positive d`un second dipôle moléculaire est une configuration d`énergie potentielle élevée et peu de molécules dans le système auront suffisamment d`énergie pour l`adopter à la pièce Température. Les dipôles courts sont parfois utilisés dans les applications où un dipôle demi-onde complet serait trop grand. Dans le cas des atomes à coquille ouverte avec des niveaux d`énergie dégénérés, on pourrait définir un moment dipolaire à l`aide de l`effet Stark de premier ordre.

Bien que la valeur de A n`est pas unique, nous la limiterons selon la jauge de Lorenz, et en supposant que le courant sinusoïdal à la fréquence de radian ω le retard du champ est converti juste dans un facteur de phase e − i k r {displaystyle e ^ {-i , k , r}}, où le nombre d`onde k = ω c {displaystyle k = {frac {omega} {c}}} dans l`espace libre et r est la distance entre le point considéré à l`origine (où nous avons supposé que la source actuelle est), donc r = | r |.

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